địa từ và thăm dò từ chuong 1

Cơ sở vật lý của địa từ và thăm dò từ Tôn Tích ÁiĐịa từ và thăm dò từ. NXB Đại học quốc gia Hà Nội 2006. Từ khoá: Địa từ và thăm dò từ, Trường từ, Thế từ, Hàm số thế, Trường thế. Tài liệu trong Thư viện điện tử ĐH Khoa học Tự nhiên có thể được sử dụng cho mục đích học tập và nghiên cứu cá nhân. Nghiêm cấm mọi hình thức sao chép, in ấn phục vụ các mục đích khác nếu không được sự chấp thuận của nhà xuất bản và tác giả....
Nội dung trích xuất từ tài liệu:
địa từ và thăm dò từ chuong 1 1Chương 1. Cơ sở vật lý của địa từ và thăm dò từ Tôn Tích Ái Địa từ và thăm dò từ. NXB Đại học quốc gia Hà Nội 2006. Từ khoá: Địa từ và thăm dò từ, Trường từ, Thế từ, Hàm số thế, Trường thế.Tài liệu trong Thư viện điện tử ĐH Khoa học Tự nhiên có thể được sử dụng cho mụcđích học tập và nghiên cứu cá nhân. Nghiêm cấm mọi hình thức sao chép, in ấn phụcvụ các mục đích khác nếu không được sự chấp thuận của nhà xuất bản và tác giả.Mục lục Chương 1 Cơ sở vật lý của địa từ và thăm dò từ ........................................................... 2 1.1 Những định luật cơ bản của trường từ dừng ............................................................ 2 1.2 Trường từ của một vòng dây khép kín..................................................................... 4 1.3 Trường từ của vòng dây cơ bản và của lưỡng cực từ .............................................. 7 1.4 Trường từ của một vòng dây tròn ............................................................................ 8 1.5 Trường từ của vòng dây Helmholtz ...................................................................... 13 1.6 Thế từ của vật thể bị từ hóa.................................................................................... 15 1.7 Thế từ của quả cầu bị từ hóa đồng nhất ................................................................. 17 1.8 Thế từ của hình trụ bị từ hóa đồng nhất.............................................................. 18 1.9 Thế từ của elipxôit (ellipsoid)................................................................................ 19 1.10 Các đạo hàm của thế từ và sự liên hệ giữa chúng.................................................. 21 1.11 Những đặc tính cơ bản của hàm số thế (điều hòa)................................................ 24 1.11.1 Định nghĩa về các hàm điều hòa và thế. Sự liên hệ giữa các hàm điều hòa với các hàm giải tích ...................................................................................... 24 1.11.2 Tiếp tục giải tích ............................................................................................. 26 1.11.3 Các điểm đặc biệt của hàm số giải tích .......................................................... 29 1.11.4 Các biểu thức tổng quát của trường thế, các đặc điểm của hàm số thế .......... 30 1.12 Về thứ nguyên và đơn vị dùng trong giáo trình này .............................................. 34 1 2Chương 1Cơ sở vật lý của địa từ và thăm dò từ1.1 Những định luật cơ bản của trường từ dừng Có thể xem trường từ của quả đất là trường từ dừng vì phần trường thay đổi theo thờigian chỉ chiếm một phần rất nhỏ trong toàn bộ trường từ của quả đất. Biên độ của các biếnthiên ngày đêm yên tĩnh không vượt quá vài chục nT. Ngoài ra, tần số biến thiên của chúngcũng khoảng 10 −4 đến 10 −1 Hertz, cho nên các trường từ biến thiên này cũng ảnh hưởng rất ítđến trường điện cảm ứng. Vì vậy trong đa số trường hợp nghiên cứu trường từ của quả đất,người ta thường dùng các định luật về trường dừng. Các định luật này là các trường hợp riêngcủa các định luật về trường điện từ, được biểu diễn bằng các phương trình Maxwell. Đối vớimôi trường có độ dẫn, các phương trình Maxwell đối với trường từ dừng có dạng: rotH = j (1.1)divH = 0 (1.2)trong đó H là cường độ trường từ (hiện nay người ta thường dùng véc tơ cảm ứng từ B thaycho véc tơ cường độ trường từ H , với (B = μ0μ H), j là mật độ dòng dẫn.rotB = μμ0 jdivB = 0 Phương trình (1.1) biểu thị sự liên hệ giữa cường độ trường từ và mật độ dòng tại cùngmột điểm, còn (1.2) biểu diễn tính chất liên tục của trường từ. Vì vectơ H không có nguồn →( divH = 0 ) nên có thể xem nó là rot của vectơ A nào đó, tức là: → → H = rot A (1.3) Vì vậy phương trình (1.1) có dạng rot rotA = j (1.4) Nếu thay rot rot A bằng biểu thức của nó, tức làrot rotA = grad divA − ΔAta thu được:graddivA − ΔA = jtrong đó Δ là toán tử Laplace. Chọn A sao cho thỏa mãn điều kiện →div A = 0 ...